Vzorce

Zde naleznete vzorce pro statické výpočty.

1514 Výsledky

Zobrazit výsledky:

(a) Kotevní délka

L_{dc} = (\frac{f_{y} \cdot ψ_{r}}{50 \cdot λ \cdot \sqrt{f'_{c}}}) \cdot d_{b} = (\frac{(60 000 psi) \cdot (1, 0)}{50 \cdot (1, 0) \cdot \sqrt{4000 psi}}) \cdot (0, 75 in .) = 14, 23 in .

(b) Kotevní délka

L_{dc} = 0, 0003 \cdot f_{y} \cdot ψ_{r} \cdot d_{b} = 0, 0003 \cdot (60000 psi) \cdot (1, 0) \cdot (0, 75 in) = 13, 5 in

{}^{t + ∆ t}R - {}^{t + ∆ t}F^{0}

Absolutní součet (kombinace směrů)

E_{Ed} = 1, 0 \cdot E_{EdX} \oplus 1, 0 \cdot E_{EdY} \oplus 1, 0 \cdot E_{EdZ}

Absolutní součet (modální superpozice)

E_{AbsSum} = \sum_{i = 1}^{p} |E_{i}|

Amplitudy imperfekcí

σ_{0, e q} = l_{g} \cdot U_{n}

Ansatzfunktion für die Durchbiegung

w (x) = e^{λ x}

Auflösen der Differentialgleichung anhand der trivialen Lösungen der Randbedingungen

α \cdot L = n \cdot π

g e r i n g s t e r E i g e n w e r t f ü r n = 1 e n t s p r i c h t d e r k l e i n s t e n u n d s o m i t k r i t i s c h e n K n i c k l a s t

\sqrt{\frac{N}{E I}} \cdot L = π | {(. .)}^{2}

\frac{N}{E I} \cdot L^{2} = π^{2} | \cdot \frac{E I}{L^{2}}

N = \frac{π^{2} \cdot E I}{L^{2}}

Aufstellen der richtigen Differentialgleichung der Durchbiegung

λ^{2} + α^{2} = 0 | - α^{2}

λ^{2} = - α^{2} | \sqrt{}

λ_{1} = - i α

λ_{2} = i α

Bemessungssituation - GZG - Charakteristisch / Quasi-ständig

\sum_{j \geq 1} G_{k, j} (1 + k_{d e f}) + P + Q_{k, 1} (1 + ψ_{2, 1} k_{d e f}) + \sum_{i \geq 1} Q_{k, i} (Ψ_{0, i} + Ψ_{2, i} k_{d e f})

Bemessungssituation für Erdbeben nach EN 1990 Abschnitt 6.4.3.4

E_{d} = {ΣG}_{k, j} " + " {Σψ}_{2, i} Q_{k, i}

Bezrozměrná vzdálenost y+

y^{+} = \frac{ρ \cdot y \cdot u_{τ}}{μ}

Bod B - normálová síla

P_{N} = (β_{1} cd) (0.85 F'_{c}) + A'_{s} F_{y} - A_{s} F_{y}

Bod B - ohybový moment

A_{s} F_{y} (d - c) + A'_{s} F_{y} (c - d') + (β_{1}) (c) (b) (0.85 F'_{c}) (c - β_{1} (c / 2))

M_{N} = A_{s} F_{y} (d - \frac{a}{2})

Bod D - Čistý tlak

P_{N} = A_{s} F_{y}

Celková deformace

w_{tot} = \frac{w_{0}}{1 - \frac{2 * P}{C * L}}

Celková deformace

w_{tot} = \frac{w_{0}}{1 - \frac{P}{P_{e}}}

Celková pružina

\begin{array}{l} \frac{1}{C_{D}} = \frac{1}{C_{D, B}} + \frac{1}{C_{D, C}} = \frac{1}{73, 14} + \frac{1}{4729} \\ C_{D} = 72, 02 kNm / m \end{array}

Celková smyková seizmická síla

H_{e, tot} = m_{C e l k o v á} \cdot f_{me, x} \cdot S_{d} (T_{1}) = 1, 167 kN

Celkové kmitání harmonicky buzeného systému

u (t) = \underset{⏟}{e^{- {ζω}_{n} t} (A \cdot \cos (ω_{D} t + B) \cdot \sin (ω_{D} t))} + \underset{⏟}{(C \cdot \sin (ωt) + D \cdot \cos (ωt))}

transient stationär

Celkové poměrné smršťování

ε_{cs} (t, t_{0}) = ε_{cd} (t, t_{0}) + ε_{ca} (t, t_{0})

Celkové přetvoření ohybu x

ε_{x, g} = D 11^{- 1} \cdot m_{x}

Celkové řešení nehomogenní diferenciální rovnice

w (x) = w_{h} (x) + w_{p} (x)

w (x) = A \sin (α x) + B \cos (α x) + \frac{α^{2} \cdot e_{0}}{{(\frac{π}{2})}^{2} - α^{2}} \cdot \sin (\frac{π \cdot x}{L})

| u | = \sqrt{{u_{X}}^{2} + {u_{Y}}^{2} + {u_{Z}}^{2}}

Celkový průhyb konzoly

u_{z, \max} = \int_{0}^{L} κ (x) (L - x) d x

Část výpočtového vlastního plus užitného zatížení na úrovni x

\sum_{i = x}^{n} W_{i} = portion of the factored dead plus live load at level x

Člen excentricity (12)

D_{12} = \sum_{i = 1}^{n} \frac{z_{m a x, i}^{3} - z_{m i n, i}^{3}}{3} d_{12, i}

Člen excentricity (13)

D_{13} = \sum_{i = 1}^{n} \frac{z_{m a x, i}^{3} - z_{m i n, i}^{3}}{3} d_{13, i}

Člen excentricity (23)

D_{23} = \sum_{i = 1}^{n} \frac{z_{m a x, i}^{3} - z_{m i n, i}^{3}}{3} d_{23, i}